与辐射能通量的含义相同，但用法略有区别。在讨论表面发射的或接受的辐射时宜用辐射功率。在描述空间某一假想平面内的辐射时则宜用辐射能通量。
表中所列各量都是指辐射源发射一定光谱而言的，如果要描述在波长λ 处墹λ间隔内的量,或在频率ν 处墹ν间隔内的量，则在表中各量的名称之前加“单色”、“光谱”或“分谱”，符号的右下脚加λ或ν，如θλ，ωλ，φλ，Iλ,Mλ，Lλ,Eλ或θν，φν，Iν，Mν，Lν，Eν等。在仅讨论某一单色辐射的情况时,宜用“单色”。在讨论整个光谱内的各单色辐射的量时，则宜前面用“分谱”或“光谱”。
由于辐射的各成分是线性叠加的,M=πL关系对单色辐射同样适用
Mλ=πLλ　(9)
热辐射及其规律　加热物体物质内部的某些运动状态升高到激发态，当从激发态回复到较低能量的状态时，将产生辐射，称为热辐射。这种辐射又可能再被物体吸收，激励某些运动而再引起热辐射。因而热辐射过程有可能达到稳定的平衡状态。例如，考虑有一个密闭的空腔，腔壁用某种材料制成。加热使它保持在恒定温度T0。在腔内，腔壁上任一面元dA所发射的辐射总是落在腔壁的另一部分。落在腔壁某部分的辐射，部分被吸收,其余部分被反射出来又落到腔壁的另一部分。因此，不管从腔壁哪一部分发射出来的辐射，最后总是进入腔壁。在达到热平衡的条件下，任何面元所产生的辐射，在频率和强度等方面，总是等于它所吸收的辐射。否则就不是热平衡。因此，在热平衡条件下的空腔内部，所有的辐射必定具有稳定不变的性质，仅依赖于腔壁温度，与腔壁材料的性质无关。
黑体辐射
拿一块任何材料的小物体，放入腔内,不与腔壁接触。不久，这块物体就被加热到与腔壁相同的温度，即与腔壁达到热平衡。这时，小物体表面所发出的辐射，在频率和强度等方面，都必定与它所吸收的辐射相等。设物体表面所接受的辐照度为E(瓦/米2),物体对辐射的吸收比(吸收功率与入射功率之比)为α，它的辐射出射度为M（瓦/米2）,则对任一部分表面，热平衡条件为
M=αE　(10)
上式表明，一个物体对辐射的吸收比越大，它的辐射出射度也就越大，即吸收越强的物体发射辐射也越强。这就是基尔霍夫定律。
当α=1时，辐射出射度就达到最大。具有这种特性的物体称为黑体。它所发射的辐射称为黑体辐射。右上角加肩标“bb”表示黑体辐射的量。
当α=1时，腔内物体所受到的辐照度就是
E=Mbb　(11)
换句话说，热平衡空腔内的辐射就是黑体辐射。因而任意物体的辐射出射度就是
M=αMbb　 (12)
它总是小于黑体的辐射出射度。
黑体并不难得，如在上述空腔壁上开一个很小的孔，孔的面积远远小于腔壁的面积，则从小孔发射出来的辐射能很小，不足以影响腔内的热平衡。从外面射入小孔的辐射，经腔壁多次反射，总是全部被吸收掉，不再从小孔反射出来,因而吸收比等于1。带有小孔的空腔就是黑体，从小孔发射出来的辐射就是黑体辐射。
黑体辐射是19世纪末叶研究得最多的物理学问题之一。对空腔发射出来的辐射进行了很多测量，证明黑体辐射属于朗伯型，它的辐射功率按波长或频率的分布是稳定的，仅与腔壁温度有关,与制造腔体的材料无关。图2为黑体在几个温度下，辐射出射度按波长的分布曲线。每个温度的分布曲线上都出现一个峰值,峰值所在的波长λm 随温度升高而向短波移动。
红外辐射
从测量数据可得到两条很有用的经验定律，即斯忒藩定律和维恩位移定律。